Лептоны

Лептон *(l)*
Лептон (l)
Состав	Фундаментальная частица
Семья	Фермион
Поколение	Есть лептоны всех трёх поколений
Участвует во взаимодействиях	Гравитационное, слабое и электромагнитное
Античастица	Антилептон (l)
Кол-во типов	6 (электрон, электронное нейтрино, мюон, мюонное нейтрино, тау-лептон, тау-нейтрино)
Квантовые числа
Электрический заряд	−1 e (заряженные лептоны),; 0 (нейтрино),; +1 e (заряженные антилептоны)
Цветной заряд	0
Барионное число	0
Спин	1⁄2 ħ

Лепто́ны (греч. λεπτός — лёгкий) — фундаментальные частицы с полуцелым спином, не участвующие в сильном взаимодействии. Наряду с кварками и калибровочными бозонами лептоны составляют неотъемлемую часть Стандартной модели^[2].

Этимология и история

Название «лептон» было предложено Л. Розенфельдом (по предложению К. Мёллера) в 1948 году^[3] и отражало тот факт, что все известные в то время лептоны были значительно легче тяжёлых частиц, входящих в класс барионов (βαρύς — тяжёлый). Сейчас этимология термина уже не вполне согласуется с действительным положением дел, так как открытый в 1977 году тау-лептон примерно в два раза тяжелее самых лёгких барионов (протона и нейтрона).

Свойства

Все лептоны являются фермионами, то есть их спин равен 1/2. Лептоны вместе с кварками (которые участвуют во всех четырёх взаимодействиях, включая сильное) составляют класс фундаментальных фермионов — частиц, из которых состоит вещество и у которых, насколько это известно, отсутствует внутренняя структура.

Несмотря на то, что до сих пор никаких экспериментальных указаний на неточечную структуру лептонов не обнаружено, делаются попытки построить теории, в которых лептоны (и другая группа фундаментальных фермионов — кварки) были бы составными объектами. Рабочее название для гипотетических частиц, составляющих кварки и лептоны, — преоны.

Гипотетические суперпартнёры лептонов — бозоны слептоны^[4].

Поколения лептонов

Существует три поколения лептонов:

первое поколение: электрон, электронное нейтрино
второе поколение: мюон, мюонное нейтрино
третье поколение: тау-лептон, тау-нейтрино

(плюс соответствующие античастицы).

Таким образом, в каждое поколение входит отрицательно заряженный (с зарядом −1e) лептон, положительно заряженный (с зарядом +1e) антилептон и нейтральные нейтрино и антинейтрино. Все они обладают ненулевой массой, хотя масса нейтрино весьма мала по сравнению с массами других элементарных частиц (менее 1 электронвольта для электронного нейтрино).

Символ	Название	Заряд	Масса
Первое поколение
e⁻	Электрон	−1	0,510998910(13) МэВ/c²
ν_e	Электронное нейтрино	0	< 2 эВ/c²
Второе поколение
μ⁻	Мюон	−1	105,6583668(38) МэВ/c²
ν_μ	Мюонное нейтрино	0	< 0,19 МэВ/c²
Третье поколение
τ⁻	Тау-лептон	−1	1776,84(17) МэВ/c²
ν_τ	Тау-нейтрино	0	< 18,2 МэВ/c²

Количество возможных поколений «классических» (то есть относительно лёгких и участвующих в слабом взаимодействии) лептонов установлено из экспериментов по измерению ширины распада Z₀-бозона — оно равно трём. Строго говоря, это не исключает возможности существования «стерильных» (не участвующих в слабом взаимодействии) или очень тяжёлых (массой более нескольких десятков ГэВ, вопреки названию) поколений лептонов. Количество поколений лептонов пока не объяснено в рамках существующих теорий. Почти все наблюдаемые во Вселенной процессы выглядели бы точно так же, если бы существовало только одно поколение лептонов^[5].

Связь лептонов с калибровочными бозонами не зависит от поколения, то есть с точки зрения слабого и электромагнитного взаимодействия, например, электрон неотличим от мюона и тау-лептона. Это свойство (лептонная универсальность) проверено экспериментально в измерениях ширины распада Z-бозона и в измерениях времён жизни мюона и тау-лептона.

Лептонное число

Каждому заряженному лептону (электрон, мюон, тау-лептон) соответствует лёгкий нейтральный лептон — нейтрино. Ранее считалось, что каждое поколение лептонов обладает своим (так называемым флейворным — от англ. flavor) лептонным зарядом, — иными словами, лептон может возникнуть только вместе с антилептоном из своего поколения, так, чтобы разность количества лептонов и антилептонов каждого поколения в замкнутой системе была постоянной. Эта разность называется электронным, мюонным или тау-лептонным числом, в зависимости от рассматриваемого поколения. Лептонное число лептона равно +1, антилептона — −1.

С открытием осцилляций нейтрино обнаружено, что это правило нарушается: электронное нейтрино может превратиться в мюонное или тау-нейтрино и т. д. Таким образом, флейворное лептонное число не сохраняется. Однако процессов, в которых не сохранялось бы общее лептонное число (не зависящее от поколения), пока не обнаружено. Лептонное число иногда называют лептонным зарядом, хотя с ним, в отличие от электрического заряда, не связано какое-либо калибровочное поле. Закон сохранения лептонного числа является экспериментальным фактом и пока не имеет общепринятого теоретического обоснования. В современных расширениях Стандартной модели, объединяющих сильное и электрослабое взаимодействия, предсказываются процессы, не сохраняющие лептонное число. Их низкоэнергетическими проявлениями могут быть пока не открытые нейтрино-антинейтринные осцилляции и безнейтринный двойной бета-распад, изменяющие лептонное число на две единицы.

Времена жизни

Из заряженных лептонов стабильным является только самый лёгкий из них — электрон (и его античастица — позитрон). Более тяжёлые заряженные лептоны распадаются в более лёгкие. Например, отрицательный мюон распадается в электрон, электронное антинейтрино и мюонное нейтрино (видно, что в этом процессе сохраняются как общее, так и флейворные лептонные числа) с временем жизни около 2 мкс. Тау-лептон (время жизни около 3⋅10⁻¹³ с) может распадаться с вылетом не только лептонов, но и лёгких адронов (каонов и пионов). Распад нейтрино не обнаружен, в настоящее время они считаются стабильными.

Массы

Для масс заряженных лептонов получено несколько простых эмпирических закономерностей, таких как формула Коидэ и формула Барута, которые не имеют общепринятого теоретического объяснения.

Примечания

↑ Удивительный мир внутри атомного ядра. Вопросы после лекции (неопр.). Дата обращения: 28 октября 2014. Архивировано 15 июля 2015 года.
↑ Стандартная модель (неопр.). Дата обращения: 5 сентября 2015. Архивировано 25 июля 2015 года.
↑ Rosenfeld, L. Nuclear Forces (неопр.). — North-Holland Publishing Co, 1948.
↑ Экзотические частицы Суперсимметричные частицы (SUSY-частицы) (неопр.). Дата обращения: 16 декабря 2015. Архивировано 5 марта 2016 года.
↑ Гинзбург И. Ф. Нерешённые проблемы фундаментальной физики (рус.) // Успехи физических наук. — Российская академия наук, 2009. — Т. 179. — С. 525—529. — doi:10.3367/UFNr.0179.200905d.0525.

Литература

K. Nakamura et al. (Particle Data Group). The Review of Particle Physics (англ.) // J. Phys. G. — 2010. — Vol. 37. — P. 075021.

[1] Удивительный мир внутри атомного ядра. Вопросы после лекции (неопр.). Дата обращения: 28 октября 2014. Архивировано 15 июля 2015 года.

[2] Стандартная модель (неопр.). Дата обращения: 5 сентября 2015. Архивировано 25 июля 2015 года.

[rosenfeld-3] Rosenfeld, L. Nuclear Forces (неопр.). — North-Holland Publishing Co, 1948.

[4] Экзотические частицы Суперсимметричные частицы (SUSY-частицы) (неопр.). Дата обращения: 16 декабря 2015. Архивировано 5 марта 2016 года.

[5] Гинзбург И. Ф. Нерешённые проблемы фундаментальной физики (рус.) // Успехи физических наук. — Российская академия наук, 2009. — Т. 179. — С. 525—529. — doi:10.3367/UFNr.0179.200905d.0525.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]